Участник:Touol/Почти закрытие альтернативной КМ

	Базовый уровень статей Выделить только проверенную информацию
	Создать черновик

Эта статья — часть материалов: Факультет теоретической физики

Этот раздел содержит гипотетические предположения, которые на данный момент не имеют подтверждения или не признаны научным сообществом.

Статья ошибочна

АКМ не верен! . Более подробно в Ошибка в АКМ

Аннотация

Однажды был выдвинут принцип альтернативный правилу Борна в дальнейшем названный принцип альтернативной квантовой механики (принцип АКМ):

$P\sim \psi ^{2}\exp(\Delta S)$ (1)

Верояность обнаружить частицу в каком-то состоянии пропорциональна квадрату амплитуды состояния и пропорциональна вероятности макросостояния возникающему в развитии этого состояния. Вероятность макросостояния по Больцману равна

$P=\exp(S)$ (2)

экспоненте от энтропии состояния макросостояния.

Вот теперь с этим принципом и мучаюсь.

Введение

Детектор как макроскопическая система может находиться во множестве микросостояний. Но так как энтропия после измерения, если детекор измерил, растет и много больше энтропии до измерения, то микросостояний соответствующих измерению много больше, чем микросостояний соответсствующих не измерению.

Можно микросостояния соответствующие измерению обозначить $\Psi _{n}^{1}$ , а микросостояния соответствующие не измерению $\Psi _{m}^{0}$

Число микросостояний $\Psi _{n}^{1}$ много больше числа микросостояний $\Psi _{m}^{0}$ .

Полагая все микросостояния равновероятными, получим Принип АКМ, То есть, вероятность измерения пропориональна энтропии. (Ну как-то так. Надеюсь понятно объяснил.)

Последствия

Возможные последствия обсуждаются в статье Участник:Touol/Принцип альтернативной квантовой мехоники как возможное объяснение эктрасенсов Цитата из нее

Предположим, у нас есть игральный кубик и предположим выпдение какой-то грани подчиниется принципу АКМ. Возьмем чайник и при каждом выпадении шестерки будем его включать на минуту. При влючении чайника электроэнерия переходит в тепло и соответственно растет энтропия. Быстрее и макроскопически быстрее чем если его не влючать. То есть по принципу АКМ вероятность выпадения шестерки всегда близка к 1. (По сравнению с другими гранями)

То есть квантовой вероятностью, можно предположительно управлять чайником. А это множество возможностей :-).

(Вот лень. Здесь надо уточнить.)

1) Для измерения частицы на 2 детекторах вероятность измерения частицы на одном из детекторов больше вероянтости измерения на другом детекторе пропорционально экспоненте от разности скачка энтропий на этих детекторах.

${\frac {P_{1}}{P_{2}}}\sim {\frac {\psi _{1}^{2}}{\psi _{2}^{2}}}\exp(\Delta S_{1}-\Delta S_{2})$

Например, меряем частицу 2 фотоумножителями. При увеличении электрического наряжения на 1 из них, получим что на нем вырос скачок энтропии и, соответственно, он мерит с большей вероятностью. И, следовательно, вроде можно, организовать сверхветовую связь. (Взяли спутанные частицы. На одной из них, в состоянии спин вверх, ставим детектор с большей энтропией. Соответсявенно, на второй частице, получаем больше измерений частицы в состоянии спин вниз. Меняя напряжение на детекторе со спином вверх, меняем вероятность обнаружения 2 частицы со спином вниз. Меряя частоту спина вних можем получить информацию от экспериментара меняющего напряжение.)

2) $\Delta S_{1}-\Delta S_{2}$ не понятно к какому времени относиться. Если $\Delta S_{1}>>\Delta S_{2}$ , то будущем может случиться $\Delta S_{1}<<\Delta S_{2}$ . Нет огранечений на то время когда считать скачок энтропии. И теоритически можно организовать машину времени. (Интересно, что энтропия выглядет "силой" действующей из будущего в прошлое. Тогда как все обычные силы дейтвуют в будущее.)

Проблемы АКМ

Если поставить на пути частицы 1 детектор, то скачок этропии на нем больше нулевого скачка энтропии в пустом пространстве. Следовательно 1 детектор всегда измерит частицу. Если это было бы так, то это бы уже обнаружили. А так как не обнаружили, то в АКМ какой-то косяк :-).

Так же давно бы обнаружили, если бы игральный кубик выпадал вседа 6 при постоянном включении чайника на выпадении 6.

Почти отмена АКМ

В рассуждениях АКМ где-то ошибка. Ошибка, думаю, в том что конечные микросостояния ВФ детектора, я посчитал равновероятными.

В статье Участник:Touol/Отмена истиной квантовой случайности предполагается, что результат КИ(квантового измерения) жестко детерминирован начальным микросостоянием детектора.

Начальное микросостояние детектора мы не знаем. До измерения у нас набор микросостояний $\Psi _{start_{k}}^{0}$ , после измерения наборы $\Psi _{end_{m}}^{0}$ и $\Psi _{end_{n}}^{1}$ . Начальное микросостояние $\Psi _{start_{m}}^{0}$ жестко детерминированно переходит в одно микросостояние $\Psi _{end_{k}}$ из наборов $\Psi _{end_{m}}^{0}$ и $\Psi _{end_{n}}^{1}$ .

Нет оснований предпологать, что ВФ детектора переходит во все возможные конечные микросостояния. И мошность наборов конечных микросостояний с результатом измерение $\Psi _{end_{k}}^{1}$ почти равна мощьности с результотом не измерение $\Psi _{end_{k}}^{0}$ .

Этим соображением идея АКМ почти закрывается :-).

Но это же соображение препятствует обоснованию второго закона термодинамики в классической физике.

Второй закон термодинамики

Допустим, что начально классическая система вроде классического находилась в состоянии с низкой энтропией. При детерминированности классических законов, все микросостояния перейдут в какие-то другие микросостояния. И мощность конечных микросостояний не растет. Почему система предпочитает переходить в состояния с большей энтропией?

Вообще, думаю, энтропию нельзя применять без какой-то начальной затравочной неопределенности. Предположим, что в классическом газе, мы знаем импульсы и координаты почти всех частиц. А импульс и координату одной частицы мы точно не знаем. Тогда эта неопределенность быстро распространиться по всему газу. Через какое-то время мы не будем знать импульс и координату всех частиц.

Если начальную неопределенность можно считать непрерывной, то есть имеющею неограниченную мощьность состояний, и если начальная неопределенность быстро разбегается, то конечные состояния наверно одни и те же для всех возножных состояний начальной неопределенности и тогда мощьность начальных состояний равна или больше мощьности конечных. И тогда конечные состояния можно считать равновероятными.

Выводы

Принцип максимального производства энтропии утверждает, что энтропия производиться максимально быстро, когда это не запрещают какие-то уранения движения системы. (Переврал, но надеюсь не критично.)

Может быть, если когда уравнений КМ не достаточно для полного описания квантовой системы, то может быть тогда квантовая система будет стремиться к максимальной энтропии и некоторые чудеса АКМ станут возможными. (Вот бы понять когда токое возможно :-(.)